Ktsionnye és diszperziós spektrumok, a különbségek

-Ez alkotja a átmenő fényt kis lyukak (a régió közötti szorosan elhelyezett tárgyak), vagy diffrakciós rács a

-A legtöbb divergens gerendák a diffrakciós spektrumát - hosszú hullámhosszú vörös jellemezhető egyenetlen stretching

-Feszített irányába hosszú hullámú sugárzás

-Alakult fénytörési a fényáram (például, ahogy áthalad a lencse)

-A legtöbb eltérő gerendák a diszperziós spektrumot - lila rövid jellemezhető egységesebb bővítése

-Feszített irányába rövidhullámú sugárzás

Különböző, hogy a színek. A diszperziót, azok (feltételezve, hogy a eredeti sugár) - piros, narancs, sárga, zöld, kék, indigó, ibolya; A diffrakciós (kivéve a fő csúcs) - lila, kék, cián, zöld, sárga, narancssárga, piros.

45. Külső fotoelektromos hatás. Törvények Stoletov.

A külső fotoelektromos hatás - a jelenség a elektron ejekciós a szilárd anyagok és folyadékok alatt a fény hatására.

Aztán 1888-1890 -x a fotoelektromos hatás issledovalAleksandr G. század (1839-1896).

Úgy találták, hogy:

legnagyobb hatás ultraibolya sugárzással;

növekvő fényáram növeli photocurrent;

töltött részecskéket a szilárd anyagok és folyadékok által könnyű negatív.

Mielőtt a fenti e törvények, úgy véljük, a modern rendszer megfigyelése és tanulmányozása a fényelektromos hatást. Ez egyszerű. Az üveg henger forrasztott két elektróda (katód és az anód), amely szolgált napryazhenieU. A fény hiánya árammérő mutatja, hogy nincs áram az áramkörben.

Amikor a katód által megvilágított fény hiányában is egy feszültség közötti a katód és az anód árammérő jelenlétét mutatja egy kis áram az áramkörben - fényáram. Azaz, a kilépő elektronok a katód, egy bizonyos mozgási energia

és eléri az anód „függetlenül”.

Feszültség növelésével növeli a fényáram.

A függőség a fotoáram a feszültség a katód és az anód nevezzük az áram-feszültség karakterisztika.

Ez az alábbiak szerint. Ugyanakkor intenzitású monokromatikus fény növekvő feszültség áram először nő, de akkor a növekedés megszűnik. Mivel bizonyos értékeit gyorsító feszültség, fényáram már nem változik, elérve a maximális (adott fényintenzitás) értéket. Ez fotoáram úgynevezett telítési áram.

„Lock” sejt, azaz a fotoelektromos nullára csökken, akkor be kell nyújtania a „blokkoló feszültség”

. Ebben az esetben az elektrosztatikus mező működik, és lassítja a kilökött fotoelektron

Ez azt jelenti, hogy sem a fém az emittált elektronok nem éri el az anód, ha az anód potenciáljának alatti potenciál a katódon méretét.

A kísérlet kimutatta, hogy amikor a frekvencia a beeső fény tolódik kezdeti pont mentén generált feszültség tengely. Ebből az következik, hogy az érték a kikapcsolási feszültsége, és ebből következően, a kinetikus energia és a maximális sebessége a kibocsátott elektronok gyakoriságától függ a beeső fény.

Az első törvény a fotoelektromos hatás. A nagysága a maximális sebességét a kibocsátott elektronok függ a beeső sugárzási frekvenciát (növekvő egyre gyakrabban), és nem függ annak intenzitását.

Ha összehasonlítjuk az áram-feszültség jellemzőit kapott különböző értékek intenzitását (a képen az I1 és I2) incidens monokróm (egyetlen frekvenciájú) fény, kiderül a következő.

Először is, az összes áram-feszültség jellemzőit származhat ugyanabból pont, azaz bármely olyan fény intenzitása, a fotoáram eltűnik egy adott (az egyes frekvencia értéket) késleltető feszültség. Ez egy újabb jóváhagyását az első törvény a fotoelektromos hatás.

Második. A növekvő intenzitása a beeső fény függését feszültségű nem változik, csupán növeli az telítettség aktuális értéket.

A második törvény a fotoelektromos hatás. Az érték a telítési áram arányos a fényáram.

Tanulmányozása során a fényelektromos hatás, úgy találták, hogy nem minden sugárzás a fotoelektromos hatás.

A harmadik törvény a fotoelektromos hatás. Minden egyes anyag van egy minimális sebesség (maximális hullámhossza), amelynél a fényelektromos hatás is lehetséges.

Ezt a hullámhosszt az úgynevezett „vörös átnyúló fotoelektromos hatás” (a frekvencia - megfelelő fotoelektromos küszöbérték).

5 év után a kiadvány Max Planck Albert Eynshteyn használt azt az elképzelést, diszkrét természete fénysugárzás, hogy ismertesse a fotoelektromos hatás mintákat. Einstein azt javasolta, hogy a fény csak kibocsátott részletekben, hanem terjed, és elnyelődik részletekben. Ez azt jelenti, hogy a diszkrét elektromágneses hullámok - ingatlan a fény, nem az eredmény a kölcsönhatás a sugárzás és az anyag. Einstein szerint a kvantum-sugárzás olyan, mint egy részecske. Quantum van vagy teljesen felszívódik, vagy nem szívódik fel egyáltalán. Einstein bevezette fotoelektron foton járat következtében összeütközött egy elektront a fém, amelyben az összes foton energiája átadódik az elektron. Tehát Einstein megalkotta a kvantum elmélet a fény, és indulva, akkor írja egyenletet a fotoelektromos hatás:

.

Itt - a Planck-állandó,

- frekvencia,- fém elektron munka kimenet,- elektron nyugalmi tömege, v- sebessége az elektron.

Ez az egyenlet magyarázza a kísérletileg meghatározott törvények a fotoelektromos hatás.

Mivel az elektron kilépési munkáját az anyag állandó, akkor, amikor a frekvencia megnő, és növeli az elektron sebessége.

Minden foton kopogtat egy elektron. Következésképpen, a több kilőtt elektronok nem lehet nagyobb, mint a fotonok száma. Amikor az összes kilőtt elektronok elérik az anód, a fotoelektromos megszűnik növekedni. Mivel a fény intenzitása emelkedik, a fotonok száma incidens felületén az anyag. Következésképpen az elektronok száma, amelyek ezeket a fotonokat kopogás. Ez növeli a telítettség a fényáram.

Amikor a fotonok energiát csak annyi, hogy a munkával, a sebessége a kibocsátott elektronok nulla lesz. Ez a „vörös határ” fotoelektromos hatás.

Belső fotoelektromos hatás figyelhető kristályos félvezetők és dielektrikumokra. Ez abban áll, hogy a besugárzás alatt növeli a villamos vezetőképessége ezen anyagok növekedése miatt a számuk szabad töltéshordozók (elektronok és lyukak).