Homogén testek rugalmatlan ütközése

Jegyezze fel a testek expozíciójának, sebességének és energiájának szögét a protokollban. Meghatározhat más paramétereket is, különösen figyelembe véve a nagyon könnyű test nehéz (m 1 <> m 2).

Bármely három szétszerelt esetre a képernyő egy példányát kaphatja a nyomtatón. Ehhez állítsa be újra a rendszert fekete-fehér kép módban, írja be a kívánt paramétereket, és nyomja meg a "PrtSc" gombot. Mielőtt ezt elvégezné, győződjön meg róla, hogy a nyomtatóba egy papírlap van behelyezve, és a "On Line" jelzőfény világít.

A rugalmatlan ütközés esetén a deformációk, amelyek a testek összehúzódásakor merülnek fel, nem teljesen eltűnnek, és a kinetikus energia egy része áthalad a golyók belső energiájába és a hőenergiába. A legegyszerűbb eset egy abszolút rugalmatlan hatás, amikor a sebességek kiegyenlítésének pillanatában az interakció erői teljesen eltűnnek, és a testek tovább mozognak. Az abszolút rugalmatlan testek modellje lehet ólom vagy műanyag golyó, a golyó egy homokba dobott dobozban, egy kosáron állva stb. Az atomi fizikában a nem elasztikus kölcsönhatások a kölcsönhatások fontos csoportját képezik, amikor az egyik részecskét egy másik befogja.

A rugalmatlan ütközés, a kinetikus energia nem általános formában konzerválódik, részben hőtől (disszipációs folyamat) vezet. Az atomrészecskék ütközésében a kinetikus energia belső (elektronikus, vibrációs vagy forgó gerjesztéssé) alakul át.

Mivel a mechanikai energia megőrzésének törvénye már nem teljesül, a mozgás teljes körű leírásához szükséges a szögletes lendület megőrzésének törvényét alkalmazni. A két test ütközésére a lendület és a szögletes lendület megőrzése:

P 0 = m 1 υ 1 = P = (m 1 + m 2) u

L 0 = m 1 υ 1 Δ 1 = L = I ω

A (15) és a (16) egyenleteket skaláris formában írjuk, a sebességvektorok irányai egybe esnek, és az ω szögsebesség-vektor iránya egybeesik a szög mágusvektor irányával (4.

A (16) szögletes impulzus a Δ 1 ütközési paraméteren keresztül fejezhető ki - a sebességvonal és a rendszer tömegközéppontja közötti távolság. Lehetséges a szögsebesség kifejtése és a szokásos ütközési távolság Δ

ahol I 1 és I 2 a ütközőtestek tehetetlenségi nyomatéka a geometriai tengelyeikhez képest, a (19) utolsó mondata a Steiner-tétel szerint jelent meg. A tehetetlenségi nyomatékok folyamatosak

golyós és szilárd henger egyenlő: 2 5 mR 2 és 1 2 mR 2.

A (15) egyenletből az eredményül kapott kötött rendszer tömegközéppontjának sebessége, a (16) egyenletből a forgás szögsebessége. Ha a sebesség υ 1 és az R1 és R2 méretei

(m - m / s, cm - cm / s.), akkor az ω kifejezések radian / másodpercenként kifejezve -1.

2.1 Energiatakarékosság a nem rugalmas hatás érdekében

Az incidens testének kinetikus energiája K 0 = 1 2 m υ 1 2 az ütközés pillanatában Q hővé változik, részben pedig az így létrejövő rendszer kinetikus energiájává.

Nehéz beszélni a kapcsolódó testek kinetikus energiájáról, mert Mindkét test folyamatosan kicseréli a kinetikus energiát. Néha az egyik test mozgási energiája akár eltűnik. Ezekben a pillanatokban ez a test megáll, minden kinetikus energia átad egy másik testnek, amely ebben az időben a lehető legnagyobb sebességgel mozog az adott esetben. Ez a pillanat megfelel a mozgás pályájának (cikloid) csúcspontjainak (csúcsainak).

Ügyeljen az ilyen esetekre.

Ezekkel a tulajdonságokkal kapcsolatban az egyensúlyi energia diagramok eltérnek az elasztikus ütközés diagramoktól a rugalmatlan ütközés esetén. Az első test kinetikus energiája három energiatípusba kerül: