Képződése négyszög impulzusokkal szinuszoid
Ez az impulzus formázási eljárás, van egy igen jelentős előnye, hogy a frekvencia stabilitás a szinuszos bemeneti feszültség igen magas lehet, és így a frekvencia a generált periodikus pulzus szekvencia szigorúan állandó. Ez az előny volna, ha a generátor szinuszos rezgések a kristály oszcillátor fog működni.
A fő feladat a kialakulását impulzusok a szinuszgörbe kap impulzusokat a lehető legközelebb egy téglalap alakú, azaz, nagy meredekségű és vágás.
Tegyük fel, hogy szinuszos feszültséget (2,18) táplálunk a bemeneti kétoldalú amplitúdó határoló. Mivel a korlátozó kétoldalú szimmetrikus, akkor
A kimeneti feszültség követi a bemeneti feszültség amíg el nem éri az értékét En. A kimeneti feszültség kerül meghatározásra
Ha figyelembe vesszük, hogy a felfutási idő # 964; f lényegesen kisebb, mint a T periódus szinuszgörbe, azaz és ezért lehetséges, hogy cserélje ki a szinusz függvény az érvelését. Az eredmény:
2.18. Előállítás négyszögletes impulzusok kétoldalúan
szimmetrikus korlátozása szinuszgörbe
Miután az egyszerű transzformációk megkapjuk
Ebből a kifejezés, ebből következik, hogy a feszültség jön létre közelebb a téglalap alakú, a nagyobb az amplitúdó a szinuszhullám, annál a frekvencia és a kisebb határértékeket En. Növelése azonban az amplitúdó a szinuszoid a bemeneti szűkítő nem végtelenségig, mivel ez a feszültség korlátozva van, hogy a megengedett villamos szilárdsága az áramköri elemeket. Ahhoz, hogy továbbra is növeli a meredeksége generált impulzusok után kapott feszültség limit növelése és újra korlátozni mindaddig, amíg nem kap a kívánt értéket meredeksége fronton.
Attól függően, hogy a módválasztó dióda és erőhatárolóval két típusa van:
· Diode határoló sorozat dióda
· Diode határoló párhuzamos dióda és terhelést.
Dióda határoló soros kapcsolás
Korlátozók nulla határérték.
A bemutatott áramkör a határolótag ris.2.19 is. Stressz látható diagram ris.2.19 b.
Ris.2.19. Soros határoló nulla küszöbérték
a) egy dióda határoló áramkör; b) a stressz diagram.
A diagramból az következik, hogy a bemeneti feszültség Ube között megosztjuk dióda VD és terhelő ellenállás RL. Az arány az ellenállás attól függ, melyik része a feszültség Ui szabadul meg a kijáratot. Az ellenállás a dióda az előre napravleniiRpr <
Így a vizsgált áramkör biztosítja korlátozása a bemeneti feszültség egy küszöbérték alá limit, nulla.
A felső határ a nulla küszöbértéket állíthatjuk elő polaritásának változtatásával a kapcsolási dióda (ábra 2.20, a, b).
Ábra 2.20. Soros határoló nulla küszöbérték
a) egy dióda határoló áramkör; b) a stressz diagram
Limiterek nulla küszöbértékeket használnak, hogy kizárják bizonyos polaritású impulzusok sorozatából bipoláris impulzusok (ris.2.21).
Ris.2.21. Előállítása impulzusok egyik polaritású szekvencia
Határoló nem nulla határérték küszöböt.
Korlátozására küszöb nullától eltérő, sorosan a terhelés közé smescheniyaEsm feszültséget. egyenlő a kiválasztott küszöbérték.
A bemutatott áramkör ris.2.22, ha nem érkezik bemeneti jel az ECM előfeszítő forrás a dióda katódja VD alkalmazzuk negatív potenciált, és az anód a dióda keresztül csatlakoztatott bemeneti forrást a pozitív pólus + ECM. A dióda van eltolva az előre irányban, azaz, üzempontjától dióda jobbra tolódik a CVC.
Ris.2.22. Limiter alatti negatív határérték:
Így kézhezvételét megelőzően a bemeneti feszültség a dióda nyitva van és áram folyik az ellenállás R, amely megteremti a stressz rajta a polaritás az ábrán jelzett. Ha figyelmen kívül hagyjuk a jelforrás impedanciája, és még mindig vállalja chtoRn >> RPR. a fő ellenállást az áramkörben relatív páratartalom. Ezért, fellépés előtt a feszültség Ube nagruzkeURn ≈ ECM és Vout = URN - ECM ≈ 0. A pozitív félhullámú feszültséget Ube megfelelően működik az ECM és szinte teljesen (például RPR >> RL), van allokálva, hogy az ellenállás Rl. Ezért urn = ECM + Ube és Uki = URN - ECM = Ui. azaz kimeneti feszültség, kezdenek nőni a nulláról, ismételje meg az összes bemenő feszültség.
Az intézkedés alapján a negatív félhullám bemeneti napryazheniyaistochnika ECM és Uin ellentétes egymással kompatibilis, így a kapott feszültség az áramkörben ravnoUvyh = ECM - Ube. gdeUvh - abszolút értéke feszültség. Míg a feszültség a ECM - Ui> 0, a dióda marad elmozdul előre irányban, ez vezeti a jelenlegi és a kimeneti feszültség egyenlő a bemeneti.
Valamikor, a feszültség negatív fél ciklust el nem éri azt -Esm. Kezdve ebben a pillanatban, a dióda van zárva, és a további uvelichenieUvh nem befolyásolja a kimeneti feszültséget. Így, az áramkör biztosítja korlátozás alább negatív küszöbérték Uogr = - ECM.
Ha a polaritás változás áramkör ris.2.22 ECM előfeszítő forrást
és az irányt kapcsoló dióda, kapsz egy diagram ábrán 2,23
Ábra 2.23. Limiter tetején pozitív határérték:
Csakúgy, mint az előző rendszerben, itt a kezdete a kimeneti feszültség Ube nullával egyenlő. A fellépő pozitív félhullámú bemeneti feszültség dióda fog végezni az aktuális időpont előtt, amikor az érték Uin. ható a katód, a anódpotenciál egyenlővé válik (azaz az ECM +), ami után a dióda van zárva. Reteszelt állapotban dióda lesz, amíg csökken a katód feszültség Ui nem válik ismét egyenlő a potenciális + ECM. majd dióda kinyitotta újra, és ellenálláson keresztül Rl és áram kezd folyni. Így, az áramkör biztosítja korlátozás fentebb tárgyalt pozitív küszöbérték + = Uogr ECM.
Megvitatása más kombinációját előfeszítő forrás polaritása és irányát a dióda kapcsoló nem nehéz.
Kombinálásával a felső és az alsó határértékek állíthatók elő kétirányú szűkítő (ábra 2.24), amely előállításához használt trapéz impulzus szinuszos feszültség. VD1 dióda továbbítja a pozitív fele a bemeneti feszültség, de korlátozza a negatív félhullám at - ECM. Scheme ris.2.22 tetszik. A dióda VD2 hogy a kimenő áramkör továbbítja negatív félhullám, de korlátozza a pozitív félhullám at + ECM. Reakcióvázlat, mint ábra 2.23.
Ábra 2.24. Kétoldali szimmetrikus határoló:
Meg kell jegyezni, hogy az időbeli diagramok ábrázolt ris.2.22 ... 2,24, megfelelnek az ideális dióda, amely RPR = 0
Előnyök áramkörök sorba kapcsolt dióda és a terhelés:
· Tiszta (tiszta) korlátozás, mivel dióda zárolt állapotban lekapcsolja a terhelést a bemeneti áramkör.
Hátránya szekvenciális áramkörök kapcsolási dióda és a terhelés figyelembe kell venni, hogy egy nagy elülső lejtőn a bemeneti feszültség
(Azaz, ha dolgozik, nagyfrekvenciás komponenseket a spektrum) kezdődik, hogy befolyásolja a parazita kapacitás áramkört, amelyek együtt a terhelési ellenállás hoz létre differenciáló áramkör, torzító az alak a kimeneti feszültség.