A törvények csillapítás gamma sugárzás intenzitása
Az intenzitás a y-sugárzás az energia mennyisége által átutalt gamma QUANTA keresztül 1 cm 2 tea-y- besugárzás felületen másodpercenként. Ha az áramlás a gamma-sugarak áll gamma kvantumait ugyanaz az energia, a sugárzás intenzitása
ahol F - a második gamma-fluxus, azaz száma gamma-sugarak áthaladó egyetlen quad-inverz centiméteres felületen egy másodpercig;
£ m - az energia egy gamma-sugár.
Mivel a gamma-sugárzás áthalad az anyag, annak intenzitása gyengül eredményeként mind a három pro-a kölcsönhatás folyamatainak gamma-sugárzás és az anyag. Mint már említettük, mivel a Compton hatása razuetsya szórt gamma-sugárzás. Ezért szükséges, hogy megkülönböztessék a közvetlen fluxus sugárzás álló gamma-sugarak, ami áthaladt egy közepes való kölcsönhatás nélkül ve tage és diffúz álló áramot egyszeresen és többszörösen szóródott gamma-sugárzás (ld. 9).
Elméleti megfontolások és kísérleti adatokkal-WIDE gyengülő keskeny párhuzamos sugarak azt mutatják, hogy az intenzitás a gamma-sugarak downstream függően a réteg vastagsága a csillapítás anyag változik exponenciálisan (ábra. 10).
Ha után / o jelöli a sugárzás intenzitása a felületen a besugárzott médium, az intenzitás Ix x réteg után elhaladó centiméter vastag lesz egyenlő
ahol p - lineáris gyengítési együtthatója a gamma-sugarak a folyadék, amelynek a mérete 1 / cm.
A gyengítési együttható q jellemzi a valószínűsége, hogy egy közvetlen kölcsönhatás a gamma-kvantum atomokkal vesche-CIÓ az utat a 1 cm-es. A koefficiens o. az ugyanazon anyag egyenesen arányos annak sűrűsége és függ a gamma-sugár energia és a rendszámú és atomsúlya alkotó elemek az anyag.
A gyengülő intenzitással gamma-sugarak miatt mind a három fajta kölcsönhatás fotonok a környezetet, így u tényező lehet összegeként kifejezve három tényező
P - T a + T 0 + h>
ahol f za - tükröző együtthatóval csillapítás gamma-sugarak miatt fotoelektromos abszorpció; VN - gyengítési együttható miatt a folyamat Obra mations-pár;
a tényező, amely figyelembe veszi a gyengülése nyomán-Következmény Compton hatást.
Az együttható viszont lehet képviselve len, mint a két együttható összegével
ahol oa - tényező figyelembevételével elnyelt sugárzás Ener-beli megközelítést a Compton-szórás; os - tényező figyelembevételével gyengülése a sugárzás-CIÓ miatt szétszórása gamma-sugárzás.
Kapcsolat tényezők - és - azzal jellemezve
részesedése az elnyelt energia és szétszóródik, részesedése a közvetlen fotonok Compton eredményeként a kölcsönhatás az elektronok az anyag.
Táblázat. A 3. ábra az értékek az együtthatók p, és az értékeket az együtthatók AA. és Zn, mint egy függőség-nek a foton energia a különböző média.
Elég gyakran, a gyengülése a intenzitása közvetlen gamma-sugarak nem jellemzi a mennyiség-beteg együtthatók p és d értéke felének a csillapítás réteg. Half-csillapítás réteg - egy réteg a anyag áthaladását, amelyek intenzitását gamma-sugarak Csökkenti a gyűrődések 2-szeres (10. ábra). Között az együttható p és a réteg fél-csillapítás egy adott anyagra sous-egyszerű kapcsolat létezik
Réteg fele függő csillapítás, valamint az együttható p, gamma-sugár energia és tulajdonságokkal ve létezik (közepes sűrűségű, atomszám szerint). A közegként anyagok hasonló atomszáma, félig csillapítás rétegben fordítottan arányos a közeg sűrűsége.
Ábra. A 11. ábra a csillapítás fele-rétegek különböző anyagokból a keskeny párhuzamos nyaláb gamma sugarak energiája 0,5; 1 és 2 MeV.
Ezen ábrából látható, hogy egy eljárás-Ness áthatoló gamma-sugárzás sokkal nagyobb, mint a CCA-béta és alfa sugárzás hozatalra. Gamma sugarak áthaladnak a levegőben
több száz méter anélkül, hogy jelentős gyengülés, míg az alfa-részecskék teljesen felszívódik a légréteg néhány centiméter, és béta-részecskék - néhány méterre. Vastag alumínium réteg 9 cm-gyengült kívánságát, hogy hozzanak létre a gamma-sugarak (energiája 1 MeV gamma QUANTA) csak 4-szeres, béta-részecskék az azonos energiát teljes mértékben elnyeli az alumínium réteg 2 mm vastag, és alfa-részecskék - alumínium fólia néhány század vastagsága frakciók a milliméter.
Ha a számítások intenzitásának csillapítása szűk p-7-párhuzamos nyaláb sugarak végzik, alapul a félig-TION réteget csillapítás dt
Például, ha a fél-csillapítás réteg 1 cm, 10 cm-es rétegben a sugárzás halad csillapítás intenzitása egyenlő
- február 10, 1000 = idő
1x
Az intenzitás a divergens gamma-sugarak csökken nemcsak gyengülése miatt a közeg-sugárzás, hanem növeli a távolság a nick-SOURCE.
Ábra. A 12. ábra egy pont [1] gamma yzlu- cheniya kibocsátó gamma-sugarak minden irányban, egyenlő-dimenziós. Legyen ez a forrás bocsát N fotonok se-kunda. Ezután, ha a környezet nem gyengíti a sugárzás és a ISPU-Skye forrása gamma-fotonok azonos energiával, az intenzitás a parttól r terjedelem állatok / g egyenlő távolság N 47GG
Így az intenzitás A közvetlen közvetlen sugárzással kezdeni felfelé Egyszeri AF NYM emitter csökken fordítottan arányos a távolság négyzetével-CIÓ.
Mivel a gyenge-ment környezet sugárzás intenzitása egyenlő
A fenti képlet lehetővé teszi, hogy meghatározzuk a intenzitásának közvetlen gamma-fluxus, másként-edik elmondható, hogy ezek képleteket kapjuk az a feltételezés, hogy az összes szórt gamma-sugarak kibocsátott a gerenda. Valójában, ahogy átmegy a széles sugárzási gamma-sugárzás révén az anyag az ott folyamatosan növekvő aránya egyszeresen és többszörösen szóródott gamma-sugárzás (ld. 9). Ennek eredményeként a „felhalmozási” a fajok, a szórt fényt megfelelő behatolási mélység lehet sokszor nagyobb, mint az intenzitást a közvetlen áramlását gamma-sugárzás.
Meg kell jegyezni, hogy a többszörösen szóródott gamma sugarak kaotikus prevalenciája-neniya és energia sokkal kisebb, mint a közvetlen gamma-sugárzás. Ezért, amint áthalad egy ve léteznek széles sugár gammasugárzás számlák növelte a betétek aránya a többszörösen szóródott gamma-sugarak elveszítik az eredeti tájolása és a „merevség” belőle csökken.
Létrehozza minták szélesen sugárzó tompított gamma-sugarak segítségével az anyag túlságosan összetett ház, mivel szükség van arra, hogy ne csak fokozza beállítani a sugárzás intenzitása miatt szórt fluxus, hanem változtatni a „merevség” a fény.
Jelenleg létrehozott módszerek közelítő számítások figyelembe veszik a diffúz gamma-emissziós. Ezek lényege, módszerek annak biztosítása, hogy a szórt gamma-sugarak helyébe valamilyen ko-lichestvom közvetlen gamma-sugárzás, amelynek hatása van a környezetre egyenértékű a szétszórt fluxus.
Erre a célra, a képlet az intenzitása direkt sugárzás be a korrekciós tényezőt B nevű faktor-edik akkumuláció. Így, VOR öszvér, hogy meghatározzuk a intenzitású, széles-Paral-párhuzamos nyaláb gamma-sugarak a B forma = 1x 1. f
ahol 1X - intenzitása a teljes sugárzási fluxus (előreszóródott fluxus áramlás +);
- lineáris csillapítási tényezőjének a keskeny sugár gamma-sugárzás.
Fizikailag, a felhalmozódása az együttható B jelentése az aránya intenzitás summarioy-TION fluxus (előreszóródott fluxus +) a közvetlen sugárzás intenzitása. Más szóval, a coeffi-kony mutatja, hogy hányszor növeli az intenzitást-ség a szórt sugárzás miatt a fluxus gamma-kvantum-ing. Hiányában szórt sugárzás együtthatók ent-5 = 1.
A koefficiens értéke attól függ, hogy a mélység a Prony-Kania gammasugárzás enyhítő anyagból, a retesz, és irányítja az energia a gamma kvantum. Jellemzően tényező együtthatója tárolt grafikonok vagy táblázatok, amely nagyságát ez az arány függ a vastagsága a csillapítás réteg különböző média vagy az energia-technológiák fejlesztése gamma-sugárzás (lásd. Pl Gusev NG Spra-könyvtárak radioaktív sugárzás és a védelem őket).