Removal fő mágnesezési görbe
Cím a munka: eltávolítása alapvető mágnesezési görbe
Tárgykörben: fizika
Leírás: Lab 530K eltávolítása fő mágnesezési görbe Célkitűzés: Ahhoz, hogy egy ballisztikus mérési módszerét a mágneses tér; hogy eltávolítsuk az ömlesztett mágnesezési görbéje ferromágneses anyagból. Munkát végeznek a számítógépen. Az ábrák rövid ELMÉLETE.
Fájl mérete: 63 KB
Job letöltve: 37 fő.
Lab 5-30k
Removal fő mágnesezési görbe
A cél a munkát. megfeleljen ballisztikus mérésére szolgáló módszert a mágneses mező; hogy eltávolítsuk az ömlesztett mágnesezési görbéje ferromágneses anyagból.
Munkát végeznek a számítógépen.
A ferromágneses eltérően diamágneses és paramágneses anyagok a mágneses permeabilitása nem állandó, így a mágneses mező indukció B elég bonyolult módon függ a térerősség H (ábra. 1).
Ha a nem-mágnesezett mintát helyeztünk egy mágneses mező, és hogy fokozatosan növelje az intenzitást H, a mágnesezettség a minta folyamat ábrázolására telítési görbével OM. Amikor csökkentve a térerő nem egyezik a fordított görbe egyenes vonalak. Indukálása B minden értékére intenzitás H Bolshie értékeket, mint során mágnesezettség. Backlog mező indukció az erőssége demagnetizáló nevezett mágneses hiszterézis. egy zárt görbe # 150; hiszterézis-hurok (ábra. 1).
OM görbe mutatja az összefüggést B H
Ábra. 1. A hiszterézis hurok, amikor az elsődleges felmágneseződési ferromágneseket
ferromágneses anyagok ka nevezzük mágnesezett alapgörbe -
Nia. Az érték a indukciós B október a H = 0 nevezzük maradék indukciós. A létezése maradék indukciós lehetővé teszi a gyártás állandó mágnesek. Annak érdekében, hogy eltávolítsuk a maradék indukciós, meg kell változtatni az irányt a külső mező megfordul, és hogy a feszültséget, hogy egy bizonyos értéket H K nevezett kényszerítő erő. Pontban H mintához lemágneseződik.
Jellemzői a mágneses tulajdonságait ferromágneses anyagok megléte miatt a domének ferromágneseket # 150; területek spontán (spontán) mágnesezettség. Az elmélet szerint a ferromágnesség bizonyos feltételek mellett a kristályok is előfordulhat úgynevezett csere erők. okozó mágneses momentuma az elektronok sorakoznak egymással párhuzamosan. Területek spontán mágnesezettség kap egy domain nevet. Minden egyes terület spontán mágnesezett a telítettség és egy határozott mágneses momentuma. Hiányában egy külső területen a teljes mágneses pillanatban a ferromagnet nulla. Az akció a mágneses mezőt domének különböző szakaszaiban különböző mágnesezési művelet, ami a hiszterézis [1].
Kísérleti
ÖSSZEFOGLALÁS ballisztikus indukciós mérési módszer A javasolt AG Stoletov, a következő.
Mérési a mágneses mező végezzük egy mintában, amelynek alakja egy toroid. Toroid tartalmaz két tekercs: primer (mágnesezési) és másodlagos (mérési). A mérési tekercselés áramkör beleértve a ballisztikus galvanométer (ábra. 2).
Ábra. 2 sematikus ábrája a telepítés
Amikor változó mágneses fluxust a szekunder tekercs indukált áram lép fel abban, a pillanatnyi értéke, amely
i = ε i / R = # 150; 1 / R (d F / dt),
ahol ε i # 150; pillanatnyi értéke az indukált elektromotoros erő; R # 150; ellenállásmérő áramkör; F # 150; mágneses fluxust a mérőtekercs egyenlő
ahol B # 150; A mágneses mező a toroid; S # 150; mérő tekercset részén; N # 150; menetszáma a mérési tekercselés.
Idővel dt keresztül a mérési tekercs, és így a ballisztikus galvanométer megteszi a villamosenergia-mennyiség
dq = IDT = # 150; d F / R.
Eltérés nyuszi ballisztikus galvanometer arányosan áthaladt a villamos energia mennyisége q. így, a fenti (1), és a mágneses fluxus változása D F.
Ebben a vizsgálatban, a változás a mágneses fluxus által termelt irányának megváltoztatása a jelenlegi a primer tekercs (jelenlegi kapcsolási). A vektor B is megfordul. majd
D F = 2V SN = Rq. (2)
B = (Rq) / (2V SN) (3)
Ha tudjuk, hogy az érzékenység a galvanométert majd megmérjük a töltés q. Az indukciót lehet meghatározni (3) képletű. Általános szabály, hogy a galvanométer érzékenység nem ismert. Ezért galvanométer állandó összehasonlításával határozzuk meg az indukciós a vizsgálati területen a toroid egy indukciós tekercset, hogy egy másik, nem rendelkező mag. Ez egy hosszú, egyenes szolenoid és az úgynevezett normális. Megvan a saját rövid mérési kanyargós felveendő egy láncba ballisztikus galvanométerrel.
Feltételezve, hogy a normál tekercs végtelen hosszú szolenoid lett
ahol n # 150; menetek száma egységnyi hosszúságú jelzôbitekhez; én # 150; a jelenlegi a tekercs normális.
Amikor az aktuális kapcsolási a tekercsben normális változás mágneses fluxus egyenlő
F = 2V D S N N N 0 = 2 m × n n n n n.
ahol S n és n N # 150; szakasz és a menetszám a mérési tekercs normális.
Feltételezve, hogy az eltérés a fényfolt galvanométerrel b arányában az áramlás
ahol A # 150; együtthatója arányossági konstans úgynevezett ballisztikus telepítést.
A = 2 0 m × n n n n n (I / b). (4)
Ha most a munka egy toroid ad galvanométerrel alakváltozás a. az
D F = A × A = 2V S t N t.
B = (A × A) / (S 2 t N t). (5)
Ezért a megállapítás az indukciós B először meghatározzuk az állandó és onnan mérni a lehajlás a galvanométer nyuszi a.
A térerősség toroid kiszámítása a képlet
ahol # 150; áram az elsődleges (mágnesező) tekercselés toroid; n t # 150; menetek száma egységnyi hossza a tekercs.
ORDER TELJESÍTMÉNYÁLLANDÓSÁG
I. MEGHATÁROZÁSA ÁLLANDÓ ballisztikus galvanometer
1. A párbeszédablak „fogalma a ballisztikus galvanométert állandó” meghatározott mérési hiba (a rendező a tanár)
2. Keresztül kapcsolása az áramot a primer kör normál tekercs (aktiváló kattintva K kulcs), a mért eltérések nyuszi galvanométer b öt különböző értéket az aktuális. Rögzített adatokat a táblázatban. 1.
Előnyös aktuális értékek: 0,4; 08; 1,2; 1,5; 2,0 A.
3. Keresse meg az arány I / b és az átlagos értéke az állandó nagyságú kiszámításához ballisztikus galvanométerrel A a képlet (4). számítási eredmények, a táblázatban. 1.
II. REMOVAL mágnesezési görbe
méréseket az ebben a részben, valamint meghatározzuk a galvanométerrel állandó A, csak az áramkör tartalmazza toroid tekercs nem normális.
1. lépés második része a munka, ha megnyomja a gombot a párbeszédablak „Menj a fő eltávolításának eljárása a mágnesezettség görbe.”
Megjegyzés. Az átmenet a második része a lemágnesezési a toroid mód automatikusan.
2. Jelölje ki a toroid mag anyaga (utasítása szerint a tanár).
3. keresztül kapcsolható áram a primer tekercs a toroid, mérni az eltérést a fényfolt galvanométerrel öt különböző áramerősséget. Rögzített adatokat a táblázatban. 2.
Javasolt értékek áram: 0,05 A, és 0,1-1 A 0,1 A lépést, és 1 és 2 A 0,2 A.
Megjegyzés. Tehát, ha az áram értéke kell venni, hogy miután eltelt egy bizonyos ponton, hogy visszatérjen ez már nem lehetséges, mert mag lesz a maradék mágnesezettség a nagyobb áram.
4. Számítsuk az indukciós B és a H mágneses térerő a képletek (5) és (6). számítási eredmények, a táblázatban. 2. Construct mágnesezettség görbe, felhívva a figyelmet a racionális választás skála mentén a koordináta tengelyekre.