Newton viszkózus folyadék áramlását vagy gáz
Az áramlás viszkózus folyadékot a vezetékekben.
Poiseuille formula
A reális folyadékok belül a rétegek ezek a folyadékok mozgatni különböző sebességgel. Közel a csatorna fala (cső), amelyben a folyadék áramlik, az áramlási sebesség jóval kisebb, mint tőle. A gáz réteg magas mozgás sebessége át lendületet (CO-lichestvo mozgást), hogy a réteg mozog lassabb sebességgel. Mivel a momentum transzfer egyik rétegről a másikra réteg keresztirányú mozgás sebessége csökken. A viszkozitás abban nyilvánul meg, hogy bármilyen gáz vagy folyadék réteg képest elmozdulnak egy szomszédos megy az akció egy késleltető erőt.
A tapasztalat azt mutatja, hogy a súrlódási erő a rétegek között a gáz
7.1 ábra
Expression (7.1), - a törvény newtoni viszkózus áramlás folyadék vagy gáz.
együtthatója dinamikus viszkozitása (7.11) számszerűen egyenlő a súrlódási erő a rétegek között 1 m2pri legnagyobb területen gra-gradiens a sebesség (egy olyan irányban, amely merőleges a rétegek) felel meg egy (1 m / mp és 1 m hosszú). A dimenzió SI [] = Pa · s (Pascal-másodperc).
Abban az esetben, folyamatos lamináris folyadék áramlását a csövön keresztül, a kis sugarú ^ R folyadéktérfogat eltelt másodpercenként keresztül a cső keresztmetszete egyenesen arányos a p1 nyomáskülönbség p2 bejáratánál a csövet, és a kimeneten azokból, a negyedik hatványával az R sugár a cső és fordítottan arányos a L hossza a cső és a viszkozitási együtthatót
ahol Vsek - második folyadék áramlását. A kapcsolatban (7,12) van a Poiseuille képlet.
PrimerVyvod Poiseuille képlet Newton törvénye a viszkózus súrlódás
Kiválasztjuk a folyadék mennyiségét, vagy a gáz egy hengerben L hosszúságú és R sugár. Abban az állandósult áramlási sebessége állandó összessége ható erők a kiválasztott kötet nulla. Aktív mennyiségű viszkózus súrlódás hatóerőt FTR,. amely egyensúlyban erő Fs. eredő nyomáskülönbség a cső hossza (ábra. 7.2).
Az erő FTR eljárva felülete mentén a kiválasztott henger, amelynek területe S = 2lr és összhangban Newton (7,11) egyenlő
Mivel FTR modulo egyenlő az erő Fs. egyenlővé az utolsó két kifejezést, megkapjuk
Szétválasztása a változók és integráló ezt az egyenletet, megkapjuk az eloszlását áramlási sebesség sugárirányban:
A C állandó meghatározása a feltétellel, hogy a sebesség a cső fala:
Tekintettel az egyenletben:
folyadéktérfogat dV. eltelt másodpercenként keresztül a gyűrű alakú profilszélesség dr (. ábra 5-4), tekintettel a (7.14) egyenlő:
Integrálása az utóbbi kapcsolatban tartományban 0 és R vezet képletű (7,12).
Kvázieiasztikus erő. állapot előfordulásának
harmonikus rezgések differenciálegyenlet
lineáris harmonikus oszcillátor, és a megoldás
Oszciiiáiómozgásban egy indítványt, hogy az ismétlődés jellemzi idővel értékeinek fizikai mennyiségek, amelyek meghatározzák a mozgás vagy állapotát. Ingadozás a különböző fizikai jelenségek. Az alábbiakban figyelembe vesszük a rezgések egy anyagi pont.
Az ingadozások jellemzik a következő paramétereket:
1. A rezgési amplitúdója, vagyis a nagysága a legnagyobb eltérés az egyensúlyi helyzet ..;
. ^. 2. Az időszak rezgések, azaz a egy teljes lengés ideje; kölcsönös az időszak az úgynevezett frekvencia oszcilláció;
3. Fázis rezgések helyzetét jellemző rezgés bármely időpillanatban;
4. törvény oszcilláló nagyságrendű változások vremenem.Kolebanie amely engedelmeskedik a szinusz vagy koszinusz, az úgynevezett harmonikus
ahol x eltolás annak egyensúlyi helyzete abban a pillanatban az idő t; Egy oszcillációs amplitúdóját; gyűrűs gyakorisága; ^ rezgési periódus T; α0 kezdeti fázisban, t + α0 oszcilláció fázisban t időpontban.
A előfordulása mechanikai rezgések teljesítéséhez szükség van bizonyos feltételek:
- jelenlétében egy energiaforrás, ami az elmozdulás a test képest az egyensúlyi helyzet,
- jelenlétében visszaállító erő ellen mozgás FB.
- Kis energia súrlódás miatti veszteség az oszcilláló test m. E. Disszipatív erők, amelyek nonpotential (nem konzervatív), elegendően kicsinek kell lennie.
A visszaállító erő, amely arányos az eltérés egy pont annak egyensúlyi helyzetben, ismert, mint kvázi-elasztikus:
Mi írjuk a differenciálegyenlet a rezgő pont (7,6):
Jelöljük, akkor megkapjuk a következő egyenletet:
amely az úgynevezett differenciális egyenlet a lineáris oszcillátor. Egyenlet megoldása (7.8) a függvénye (7.1), amely leírja a harmonikus rezgéseket, amely a törvény a mozgás egy lineáris oszcillátor.
ω0nazyvaetsya természetes frekvencia, amely attól függ, hogy a rugalmas k állandó, és az oszcilláló tömegpont. Így, harmonikus oszcilláció áll elő hatása alatt a kvázi-elasztikus visszaállító erő.
Egyenlet (7.4) univerzális jellegű, és az úgynevezett differenciális egyenlet a harmonikus vibráció az X tengely mentén. A relatív x az egyenletben egyenlő a négyzet a saját ciklikus frekvencia.
PrimerSkorost és a gyorsulás, a harmonikus rezgőmozgás.
Sebesség és gyorsulás a rezgő pontok mentén az x tengely által adott:
is változhat szinuszosan, a sebesség és a gyorsulás megelőzve offset (7.1), illetve fázisban / 2 és .
Gyakoriságok természetes rezgések a ingák
(Matematikai, Fizikai és tavasszal)
A kis eltérések az egyensúlyi helyzet az ilyen típusú oszcillációk előfordulnak ilyen rendszerek egy rugó inga matematikai inga és a fizikai inga.
Tavaszi inga egy súlytalan rugó, amelynek a végén van rögzítve a testtömeg m. Azáltal, hogy a labdát az x értéke az egyensúlyi helyzetből fog működni a rugalmas erő
A leíró egyenletet oszcilláció az inga rugó nem különbözik a differenciálegyenlet (7.8) a harmonikus oszcillátor. A természetes frekvenciája a tavaszi inga:
Az az időszak, oszcilláció a rugó inga adja meg:
Matematikai inga nevezzük anyagi pont felfüggesztett súlytalan nyújthatatlan szál. Abban az esetben, ha egy inga szögben φ annak egyensúlyi helyzetben (ld. 7.2) a gravitációs erő az inga bontható két alkatrészek és.
C
így arra törekszik, hogy visszatérjen az inga egyensúlyi helyzetébe. Az eltérés pont működésű pillanatában hatályos M = -F1l = -MgL sin φ. Szerint a alapegyenletének dinamikáját forgómozgás I = M van:
Tekintettel arra, hogy a kis sin φ φ, és elosztjuk mindkét oldalán az egyenlet által ml 2. kapjuk:
ahol - a természetes frekvenciája matematikai inga. Ezután matematikai inga rezgési periódus független a testsúly és egyenlő:
Ha a mért időszak oszcilláció a matematikai inga, és lehetséges, hogy meghatározza a gravitációs gyorsulás g.
F
Fizikailag inga bármilyen szilárd, oszcilláló intézkedés alapján a gravitáció, ami nem egy matematikai ingának rögzített vízszintes forgási tengely körül, amely nem halad át a súlypontja.
Ebben az esetben a test hat a nyomaték egyenlő erőt M = -mgl0 sin φ. Szerint a alapegyenletének a forgómozgásának a vetülete a vízszintes forgástengely x. ponton áthaladó O, és merőleges arra a síkra, a rajzban
Tekintettel arra, hogy a bűn φ φ kis cp, és elosztjuk mindkét oldalán az egyenlet által Ix. kapjuk:
Egyenletből (7.9), amely a természetes frekvenciája fizikai inga:
Természetes időszak rezgési fizikai inga adja meg:
Összehasonlítva a kifejezések időszakra oszcilláció egy fizikai inga (7,10) az expressziós időszakra oszcilláció a matematikai inga (7,8) célszerű bevezetni a koncepció a fizikai hatásos hossza az inga. Ez az érték megegyezik
Ha fel a O pont mentén működési tétel egyenlő távolság L0. megkapjuk a lényeg O1. alatt fekvő C pont, és az úgynevezett közepén az inga hinta. Ha a fordított inga és rögzítse úgy, hogy a swing központ O1 vált a felfüggesztés pontjától, majd a redukált hossza a „flip” az inga hosszát figyelembe véve L0 és rezgési periódus T1 = T2. Ez a „fordított” inga úgynevezett forgó inga és meghatározásához használt gyorsulás szabadesés.
7.3 * kiegészítés azonos irányban oszcillációk
vektor rajzok.
Ebben az eljárásban egy vektor diagramján. Ez az alábbiak szerint. A pont O a x tengely feküdt vektor, amelynek modulusa ^ A jelentése az amplitúdó a rezgések, és irányítani az X tengely által szögben egyenlő a kezdeti szakaszában α0 oszcilláció (ábra. 7.4). Forgása során ez a vektor gyűrűs jelentése 0 a vetítés az x tengelyen bármikor egyenlő lesz
Látható, hogy a nyúlvány a vektor a forgó tengelyen azonosak formában egyenlet harmonikus rezgés, amikor a szögsebességvektorára összehasonlítani a körfrekvencia oszcilláció, és a kezdeti szöget - a kezdeti szakaszban. Ezért hozzáadása rezgések lehet tekinteni, mint amely a hozzáadásával vektorok.
Tekintsük a hozzáadásával két harmonikus rezgések azonos irányba és azonos gyakorisággal.
Kapott oszcilláció is képviselteti magát:
Az általunk használt vektor diagramján (ábra. 7.5). Alapján a tétel a koszinuszok, van:
Az ábra azt mutatja, hogy a
A kifejezést (7,17) következik, hogy
ha a fáziskülönbség α2 - α1 nulla, akkor az amplitúdó a kapott oszcilláció összegével egyenlő az A1 és A2.
ha a fáziskülönbség α2 - α1 jelentése vagy - (oszcillációk vannak ellentétes fázisban), az amplitúdó a kapott oszcilláció egyenlő | A1 - A2 |.
Tekintsük hozzáadásával két egyformán irányított rezgések akinek frekvenciák alig különböznek egymástól. ^ A kapott mozgása ilyen körülmények között lehet tekinteni, mint a harmonikus rezgéseket lüktető amplitúdójú. Egy ilyen oszcilláció hívják verést. Hagyja, hogy a rezgés frekvenciája megegyezik 1. második 2 = 1 + , ahol 1t. x2 = A cos2t.
Egyenlet (7,19) azt mutatja, hogy a kapott oszcilláció is bekövetkezik az x tengely mentén. és az amplitúdó a kapott oszcilláció időben változik a törvény szerint (ábra. 7.6).
Az ütemek átlagoljuk rezgések frekvencia = (2 + 1) / 2, és minden egyes irányváltás a nulla lengési amplitúdóját fázisugrás változások π.
* Beépített egymásra merőleges rezgéseket
Tekintsük a hozzáadásával harmonikus rezgések előforduló egymásra merőleges irányban, amelyek magukban foglalják egy anyagi pont. Egyenletek összecsukható rezgések:
Ahhoz, hogy az egyenlet az utat, ki az egyenlet (7.20) t idő. Miután matematikai transzformációk kapjuk a következő egyenletet:
Expression (7,21) - egyenlet egy ellipszis, amelynek tengelyei vannak tájolva, hogy a koordinátákat x és y tetszőleges.
Nézzük meg néhány speciális esetet.
a) A fáziskülönbség α nulla. Ebben az esetben egyenlet (7,17) válik
Ebből következik, egy egyenes vonal egyenlet
A kapott mozgása a pont a harmonikus rezgés egy egyenes mentén (7,18) a frekvencia és az amplitúdó egyenlő (ábra. 6-7).
b
) A fáziskülönbség α = . Egyenlet (7.17) formáját ölti, ahol a keletkező mozgás egy harmonikus rezgés egy egyenes vonal mentén (ábra. 6-8).
-ban
) Egyenletben (7.16) válik
t. e. a ellipszis egyenlete adott koordinátatengelyeken. Abban az esetben, amplitúdója azonos az A1 és A2 az ellipszis fajul egy kört.
Ha, akkor a mozgás az óramutató járásával megegyezik; amikor a mozgás ellentétes irányba.
Ha a frekvencia a két hajtogatható oszcilláció nem azonosak, hanem azok többszörösei egymásnak, az elérési út formájában komplex görbék (Lissajous számok).
Az előadások során „és berendezésben Series” Cong-Prima”.
Tárgy műszaki követelmények gáz minőségi mutatók, a kapcsolatuk és függőség a mérési feltételek
Newton gravitációs törvénye az úgynevezett globális mert bemutatásra.
Mindazonáltal, kozmológia - ez még mindig egy igazi tudományos téma, amelyben a legfontosabb dolog - a konkrét tényeket, és minden elméleti.
2. Az 1. Geológiai halászati jellemzése olaj- és gázmezők
Azonban a fejlesztés kútfúrási biztosítja a helyességét kifejezve még a hatvanas években a múlt század az ötlet D.
Műszaki adatok "Aroma Streamer"
A működési elve az eszköz - az a folyadék elpárolgása aromás és egyenletes eloszlását az egész szobában. AC egység telepítve van.
Newton törvényei. Іmpuls. törvény
Meta. 1. Az Oktatási povtoriti Zakoni Ruhu a їh vikoristannyam távol novih témák
A törvény a mozgás folyékony víz kalapács formában van
Lineáris műveleteket vektorok által meghatározott nyúlványok a koordinátatengelyeken, által termelt képletek
Vizsgakérdések a fegyelem „Theory of autók és motorok”
Határozza meg a termodinamikai folyamat, reverzibilis és irreverzibilis folyamat, a belső energia a gáz. Fogalmazza az első törvény.
egészség
A viszkozitás a vér, illetve hiánya folyadékot a szervezetben oka vérkeringési rendellenességek,