előadás 6
Vegye felületre, amely a végtelenségig, hogy a szerves a hangerő utal, hogy a szerves egész teret. Hagyja, hogy a kiválasztott felület a gömb alakú origó középpontú és sugarának tart végtelenbe. potenciális # 966 változik sugár 1 / R, és grad # 966 1 / R 2 A területet a a gömb felszínén növekszik R 2. Tehát a felületi integrál csökken növekvő sugarú, mint (1 / R) (1 / R 2) R 2 = (1 / R). Tehát, ha az integráció átveszi az egész teret, a felületi integrál eltűnik, és végül megkapjuk
Az utóbbi arány lehet értelmezni azzal, hogy azon a helyen, a térben, ahol a villamos mező jelen van, és sostredotocheny energiát, és a sűrűsége (az energia egységnyi térfogatra eső) egyenlő
ahol V - térfogata a tér a lemezek között. Amennyiben a energiasűrűség kapjuk expresszió egybeesik (6.17).
Amennyiben valóban lokalizált energia - ha a díj (ebben az esetben a kondenzátor lemezei), illetve ha a mező (azaz a lemezek közötti hézag)? Keretében elektrosztatika választ adni erre a kérdésre lehetetlen.
Időben változó területen lehet izgatott függetlenül léteznek a díjat, ami azt jelenti, hogy az energia hordozó területen. Például vegyük azt az esetet, amikor a mozgó töltésekre az antenna gerjeszti elektromágneses hullámok, amelyek elérik a vevő antenna, amit díjak az antennája. Ez tartozó jelzéseket a látszólagos energia transzfer. Az elektromágneses hullámok terjednek véges sebességgel, és időt igényel, hogy fedezze a távolság az adó a vevőhöz. Díjak az adási antenna ugyanakkor nem mozog, és még nem mozog a recepción. Nyilvánvaló, hogy az energiát kell tartani minden alkalommal, többek között ebben az időszakban. Továbbra is arra a következtetésre jutni, hogy az energia ebben az időszakban lokalizálódik az elektromágneses mező a hullám. A mozgalom a díjak az antenna kezdődik érkezését a hullám a ponton, ahol a vevőkészülék van, és ez a mozgás lesz kapcsolatos elektromágneses energia hozta hullám.
Tekintsük a szerepe a dielektromos meghatározásánál az energiasűrűség. Ábrázoljuk (6,17), mint
Az első kifejezés a jobb oldalon egybeesik (6.16), és így az energia sűrűsége az elektromos mező vákuumban. Megmutatjuk, hogy a második tag az energiát fordítunk a polarizáció a dielektromos egységnyi térfogatban. Express műveletet, amikor dielektromos polarizációs térfogategységenként, mint a