Kritikus áram - ez
A szupravezetők, a határérték a folyamatos egyenáramú elektromos. áram a szupravezető mintát fent cerned egy minta lesz normális. nem szupravezető állapot. T. k. Normál. állami-in véges elektromos. ellenállás, miután az átmenet bekövetkezik szórási (disszipáció) hálózati, ami a felfűtés.
A masszív I. típusú szupravezetők méretekkel sokkal nagyobb, mint a behatolási mélysége a magnézium. mező K. t. Ik felel meg a jelenlegi-Ing, hogy hozzon létre a kritikus mágneses mező Hc a felületén a szupravezető. Így szupravezető válik, hogy a köztes állapotban. Egy rum részt a szigeteken ez normális, és néhány - a szupravezető állapot. Jelenlétében a jelenlegi határ a szupravezető és normák. nak mozgásban vannak. Azáltal Meissner magnézium hatását. A mező változó, és van elektromos indukció. mező, ami az energiaelnyelő a karmester.
A II szupravezetők két értéke K t. (Ik, Ik 1 és 2). Ideális esetben szupravezető (cristae nem tartalmaznak hibákat. Rácsok) az Ik, 1 MAGN. indukciós válik nem nulla, a magnézium. mező behatol a szupravezető. Field behatolt a nyalábok formájában egy kvantált búra. körül áramolhat a-ryh keringő szupravezető áramok (azaz. n. vortex szálak). energiaelnyelő ebben az esetben kapcsolódik a változás a mágnes. mező idő miatt a mozgás örvény szálaknak megfelelő elektromos indukció. mezőben. A vad típusú II szupravezetők (hibahelyeket Christie. Rács) Omich. Ellenállás lép fel, amikor Ik, 2> Ik, 1, és m. K. A hibák gátolják a mozgás a fluxus vonalak (lásd. A szupravezetés).
A szupravezetők - max, az értéke állandó elektromos. áram-nek tud folyni a szupravezető nélkül energiaelnyelő. Ha az áram meghaladja a kritikus. értéket, a szupravezető anyag áthalad teljesen vagy részlegesen a normál (nem-szupravezető) állapotban, és a mintában történik energiaelnyelő. ami a fűtés.
Az ömlesztett szupravezető 1 az első fajta K t Ic -. Ez egy aktuális, létrehoz egy a-nek a minta felületén kritikus mágneses mező H. A hengeres. szupravezető, pl, ahol R -. a sugara a henger. Amikor az aktuális I> Ic szupravezető 1. érdekében átmenet a köztes állapotban jellemezhető váltakozó normál és szupravezető régiók (domén struktúra).
A szupravezető 2. típusú értéket K t. A mintában határozzuk meg a megjelenése örvények (nonsuperconducting vortex szálak kialakulásához-ryh szupravezető válik r. N. A vegyes állapot). Vortex szálak kezdenek fordul elő a jelenlegi létre a határ a kritikus minta. mágnes. HC1- a „core” az egyes vortex izzószál képez kvantum mágnes. áramlás, ahol az örvények a Lorentz-erő hat a folyó áram, de a valós mintákat vortex szálak vannak rögzítve a kristályos hibák. rács és határaihoz közel a minta, úgy, hogy megfelelően alacsony áram, egyensúlyban vannak (rögzíteni a fluxus vonalak). Ha növeljük az áramerősséget, a Lorentz-erő növekszik, és a jelenlegi meghaladó kritikus. értéket (K t. shshninga), van egy bontását az örvény szálak. (Egy aktuális egyenlő a kritikus t végezzük. N. Kritikus. Pinning állapotban.) Vortex filamenteket mozgásba. azzal az eredménnyel, hogy mivel az indukciós mechanizmus a mintában termelt villamos. Field n történik energiaelnyelő (ohmos állapotában a szupravezető). amelyben a minta anyag DOS. Úgy tartja a szupravezető tulajdonságokat (szupravezetés elnyomja csak az az örvény magjának szálak).
Vannak kemény és lágy szupravezetők 2. fajta. A lágy szupravezetők, pinning erő kicsi vortex szálak és K. t. Gyakorlatilag egyenlő az aktuális egy rumot a kritikus felületi jön létre. mágnes. Field HC1. A kemény szupravezetők, rögzítés erő az örvény szálak nagy, a K értéke m. Határozza meg a bontást az örvény szálak és nagyon jelentős lehet. Max. K. t. T rendelkeznek. N. kompozit szupravezetők, a k-ryh köszönhetően speciális technológia megteremti mikrostruktúramódosító megakadályozza az esetleges mozgását örvény szálakat. . A sűrűség ilyen szupravezetők K m lehet május 10 - június 10 A / cm 2. Kemény szupravezetők széles körben használják a termelés nagy teljesítményű szupravezető mágnesek.
A vékony szupravezetők keresztirányú mérete kisebb, mint a behatolási mélysége a mágnes. mezők, megsemmisítése szupravezetés megjelenés és disszipáció történhet, hogy megnöveljük a sebessége a szupravezető elektronok (Cooper-párok) növekvő áram, K. t. a árammegszakító Cooper-párok (lásd. Cooper hatás). Magnus. Field K. t. Vékony mintákban kicsi, a szupravezető anyag mozoghat egy normális állapot, teljesen vagy részlegesen (ohmos állapotban).
A „kvantumtérelméletben.” szintén megtalálható a Josephson-effektus.
Lit.: San Zham D. Sarma G. Thomas E. II szupravezetés, transz. az angol. M. 1970. Campbell A. J. IWETS. Kritikus áramokat szupravezetők, transz. az angol. M. 1975; Menta R. G. Rahmanov A. L. instabilitások szupravezetők, M. 1984.